白光激光器

白光激光器

激光的時間相幹性對應於其有限的光譜寬度，這在根本上是由於所有材料的有限增益帶寬引起的。即使是*寬的增益曲線寬度，也隻有其中心頻率的10%～20%。

然而，許多應用要求更寬的光譜寬度，並且沒有亮度或功率損耗。產生這種超寬光譜的一種方法就是利用在高光功率下材料的非線性響應。基於這種技術的白光激光光源幾乎在激光發明的時候就出現了。[1]大多數早期的結構都需要大型、笨重的泵浦激光係統；許多實驗采用塊狀材料作為非線性介質。但是產生寬帶光的非線性過程，同時也會因為光學細絲和擊穿使輸出光束質量下降。

光子晶體和微結構光纖的快速發展為業界帶來了突破，其中光是在由微小空氣孔包圍的石英纖芯中傳導的。使用摻鈦藍寶石激光作為泵浦源，在這些光纖中產生了可見光波段的高光束質量的寬帶超連續光。[2]這使該技術進入了一個快速發展期，研究人員一邊試圖理解這些過程的本質特性，一邊優化係統（泵浦激光與非線性光纖的耦合），以產生寬帶、平坦、低噪聲的光譜，並使用廉價的泵浦元件。一些潛在的應用引起了研究人員的興趣，這可能得益於在多個方麵與先前有本質區別的新型光源。

光纖超連續光譜現象

如何讓一個窄帶的激光束在簡單地通過一段由石英製作的光纖之後，變換成覆蓋從可見光到近紅外光的像彩虹一樣多彩絢爛的色彩？

這種過程的細節很複雜，而且隨著波長、脈衝寬度和所用光纖的變化而變化。然而，所有這些通常都源於克爾和拉曼非線性效應，以及群速度色散（GVD）。如果GVD是正常色散，那麽克爾和色散項同時使脈衝發生色散，因此在經過很短的一段光纖後，脈衝峰值功率就會下降，光纖的非線性響應就會顯著降低，因此，在這種情況將消弱光譜展寬。

然而，如果群速度色散是反常色散（也就是群折射率隨著波長的增加而增加），那麽GVD效應和克爾非線性效應就會相互抵消，脈衝就會以光孤子的形式在光纖中傳輸很長距離，而且不會發生色散。以高峰值功率傳輸很長一段距離，就引發一係列光學效應，這將導致光譜進一步展寬，並*終產生有效的超連續譜。這在一定程度上得益於光子晶體光纖的高效性：通過控製可以在很寬的波長範圍內達到零GVD，在常用的泵浦激光波長實現反常色散（如1064nm和800nm），而這在傳統光纖技術中是很難實現的。